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等温加熱面上に形成される境界層中の粒子の速度，粒径の分布をレーザドップラー法によって測定し平板の気液混相流における熱伝達特性との比較をおこない境界層中の微細液滴粒子の挙動と熱伝達率の増加のメカニズムについて述べた。

ステップ後流平板上に形成される剥離再付着を伴う流れ場の熱伝達特性と再循環域の流れ場の流速測定の比較をおこなった。また40μm のガラス粒子群を含む混相流によって再付着点の移動レイノルズの応力の減少が観察され，混相流における再付着点近の熱伝達率の減少との対応が説明された。

２光束による交差部にできる測定体積によって速度を測定し，またそのまわりに大径の光強度が一定の光束をかぶせ，中心の測定体積からの散乱光によって位置の確認と外側の体積からの散乱光によって通過する粒子の径を測る方法の提案と実験結果を示した。

微細水滴群を含む空気中に置かれた迎え角のついた等温平板からの熱伝達について，壁面に液膜が生じないような比較的低質量混合比の範囲内で実験的研究を行った。一定の質量混合比に対して，迎え角もしくは流速の増加，また壁温の減少にともない熱伝達率は増大し，特に平板前縁付近で迎え角の影響が顕著となった。改良形レーザ流速計を用いて境界層内の液滴および気相の速度分布を測定し，二相流の熱伝達特性との相関を見い出した。

粒径の測定に関して２光束散乱法では大径子の計測に誤差が大きくなることを指摘，アナログ回路ならびにコンピュータによる補正法についてのべ，粒子を含む二相流の速度測定について論じた。

従来のレーザ流速計は粒径の情報を考慮しいないため，トレーサ粒子の添加の際に大径の粒子の混じないように注意を払う必要がある。本報告で開発使用した流速計は粒径の情報を考慮して信号を弁別採用するため，同時に大径の粒子の混在する場合にも分離計測でき，混相流の測定が可能となった。また，測定体積の大きさが規定できるため速度こう配のある場においても安定した質の良い信号をとらえることができた。

下方より平板に衝突する二次元噴流の淀み点近くの流れを詳細にしらべ，乱流方程式乱れエネルギ生成項，消散項などそれぞれの定量的な値を実験より求め，淀み点近くの乱流構造に言及した。

２平行円柱　後の渦列干渉によってスケールの異なる渦を発生，粒子群との干渉をしらべた。 先に二次元剪断層によって得られた渦塊との干渉の干渉時間の定義に若干の修正を加えることによって両者は同一の実験線に一致し，ストークス数で拡散が論じられることを示した。

流路に同心二重管を設け，噴流によって乱流遷移を観察し，粒子の介在によって不安定領域への遷移が遅れることを指摘し，オルゾンマーフェルトの式に照らし不安定性を論じた。

二次元剪断流の大きなスケールの渦に粒子が関与する時間を規定し，ストークス数で定義するとストークス数１近くで粒子の拡散が最大となることを見出した。

管内温度成層流をとり上げ，界面の剪断流と渦運動が浮力によってどう影響を受けるかを論じた。

下方より二次元噴流を下向きに設定された加熱平板にあて，板の下面にできる温度境界層が流れの方向にのびる対渦によって吸引し，主流に放出する現象をつきとめた。

フェライト粒子は磁性を失うキュリー温度を100 ℃に設定, 壁面 120℃で平板境界層に粒子を作用させ，粒子は主流より平板に吸引せられ，かつ，堆積することなく，下流に流れることを確認した。伝熱量は粒子の量と共に増加した。

回折散乱光を用いたＬＤＶ粒径計測装置を開発，非球形，球形粒子に対する測定，マイクロスコープ法との結果と比較，精度について論じた。

ＬＤＶ光学系測定体積を通過する粒子の射影をラインセンサ上に写し，クロックでスライスした巾の情報とＬＤＶにより求めた速度からコンピュータ内で再構成して粒子の形状を求める方法を開発した。

回折現象により粒子からの散乱光の広がりが異なる。ＬＤＶ光学系受光部で見た光強度が粒子径によって異なるのを利用して非球形粒子の球相当直径を求める。